1樓:匿名使用者
磁感應強度的向量位。向量磁位a的旋度是磁感應強度b;向量磁位不是唯一的,因為任一無旋向量都可以加到一個給定的向量磁位上而不改變其旋度,在靜態條件下通常選用散度為零的向量磁位。
為什麼能引入向量磁位
2樓:上官嵐雨
向量磁位a是一個輔助性質的向量,單位為t.m或wb/m,是為了簡化電磁問題,用間接方法求解空間磁場分佈而產生的一個輔助函式
怎麼理解向量磁位
3樓:
磁矢勢衡量帶電粒子在磁場中的「潛在動量」,正如電子在電場中的電勢衡量「潛在能量」一樣,所以能稱之為「勢」
靜磁場中,標量磁勢於向量磁勢有何不同為什麼兩者可以同時存在
4樓:仨x不等於四
樓主這個問題放在這好幾天了......
我不是太能理解為何樓主要問這樣一個問題。是在別的**看到的還是自己想問的?其實二者沒什麼矛盾的啊......
首先從原始定義上面二者就完全不同,磁標勢是一個遠場情況下近似的定義(在遠處無電流的地方,磁感應強度b可以化為一個全梯度量,具體看電動力學的教材),這樣就完全類似於電勢,可以引入完全類似於靜電場的方程求解靜磁場問題,還可以引入磁荷之類的等效概念,讓磁場和電場形式上儘量接近。主要優點就是計算方便,可以當標量場處理。
磁矢勢引入是為了方便描述一些物理概念(但實際上有物理意義,在量子力學裡面能體現出,比如a-b效應)。起初發現磁感應強度b是無散度的,就想著把它寫成了另一個場a的旋度b=rota,a就是定義的磁矢勢。有了a以後磁場方程可以建立起來,和靜電場的類似,只不過是向量函式的方程。
還有a和標量勢一樣有任意性,就像標量勢,必須選一個為0的點才能徹底定下來,否則加任何一個常數都還可以作為勢能,這個高中就能理解;向量勢必須做一些約束,要不然加任何一個函式梯度gradψ都還是個滿足方程的向量勢。這些約束就是規範條件,比如約束a必須無散度,就是diva=0(叫庫倫規範),畢奧薩法爾定律給出的那個a的公式就滿足這個。算電磁波發射的時候往往用洛倫茲規範條件,可以把方程化為達朗貝爾波動方程更好解。
上面說了很多概念性問題,僅供參考,具體看看電動力學的教材。總之定義出發點之類的都完全不一樣,當然不同點很多。至於為什麼可以同時存在,這不是自然可以同時存在的嗎?
二者定義的出發點都不一樣,只要滿足各自定義的前提不就可以同時存在嗎?
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