1樓:
高溫情況下,當kb*t >> hbar*w時,聲子數目約等於(kb*t)/(hbar*w)。
其中 kb 為玻爾茲曼常數,hbar為普朗克常數 h/(2pi)。
高溫時,頻率為wi的格波的聲子數目與溫度有何關係
2樓:匿名使用者
高溫情況下,當kb*t >> hbar*w時,聲子數目約等於(kb*t)/(hbar*w)。 其中 kb 為玻爾茲曼常數,hbar為普朗克常數 h/(2pi)。
可不可以把一個格波視為很多個同頻率的聲子
3樓:
我個人理解是可以的,至少你這樣闡述沒問題。或者更具體點,是「同一種聲子」。一個無窮長的格波,明確了波長和頻率的話,那麼對應的聲子也就確定了。
聲子的數目則和該格波的振幅有關,振幅越大,聲子數越多。當然得注意反過來說,同頻率的聲子可以對應有不同的波長,所以可以是不同的。
晶體中的聲子數目是否守恆?為什麼
4樓:hi漫海
聲子並不是一個真正的粒子,聲子可以產生和消滅,有相互作用的聲子數不守恆,聲子動量的守恆律也不同於一般的粒子,並且聲子不能脫離固體存在。聲子只是格波激發的量子,在多體理論中稱為集體振盪的元激發或準粒子。
聲子的化學勢為零,屬於玻色子,服從玻色-愛因斯坦統計。聲子本身並不具有物理動量,但是攜帶有準動量,並具有能量。
光學聲子和聲學聲子有什麼區別?
5樓:喬大大大大輝
1、運動不同
光學模式下晶胞內原子做相對運動。
聲學模式下晶體做整體運動。
2、頻率不同
光學模式頻率接近電磁波,容易與電磁場發生耦合。
聲學模式在低頻下可以看作連續介質彈性波。
3、存在方式不同
聲學聲子是無能隙的,其根本原因是平移對稱性的自發破卻。
光學聲子只在多原子元胞中存在,源於元胞中不同原子的相對振動。
6樓:llx雄雄
先說聲子,聲子就是格波振動能量的量子化,即由座標表象變換到狀態表象(即波矢表象),聲子是波色子,服從玻色愛因斯坦分佈。
再說光學支聲子和聲學支聲子:
以一維雙原子鏈為例
---m---m---m---m---m---m---m---m---m---m---
如圖所示就是一維雙原子鏈
記恢復力常數為\beta,原子間距為a,且原子統一編號
容易寫出運動方程(latex語言,frac表示a/b,^表示上標,_表示下標)
m \frac}=\beta(x_+x_-x_)
m \frac}=\beta(2_+x_-2x_)
代入平面波解
x_=ae^
x_=be^
其中q為波矢,\omega為角頻率
為了使a,b不同時為零產生平凡解,係數行列式為零,則得到色散關係:
\omega_^2 = \frac((m+m)\pm sqrt(m^2+m^2=2mm\cos(2qa)))
其中\pm 就是加減號
上面的兩個色散關係取正號的是光學支格波,角頻率在10^13/s量級,處於在光譜紅外區,能和光波發生耦合,就是所謂的聲光效應,因而得名光學波。q趨近於零時增幅之比frac=-m/m,表明兩種原子的震動方向相反,質心不動,代表晶體中原子的相對震動。它的能量子就是光學聲子。
而取負號得到聲學支格波,角頻率比光學支低,可以用超聲來激發,因此成為聲學支。振幅之比frac=frac>0,也就是說兩種原子的振動方向相同,代表原胞質心的震動。它的能量對應的量子就是聲學聲子。
7樓:匿名使用者
光學的聲子?????
關於格波和聲子,固體物理。
8樓:犀渠
聲子是晶格振動bai的能量子,duhw。如果一個格波的頻率zhiw 確定
,可不可以dao把一個格波視為版很多個同頻率的聲子?
是的權。 而且聲子的數目服從玻色分佈
由n個初基元胞構成的,一個初基元胞含兩種原子的三維晶體是不是隻有6n種聲子?只問聲子種類,不是個數哈。
是的聲子的種類其實就是諧振子的組合數,所以,是n * 原胞粒子數*自由度
長光學支格波與長聲學支格波本質上有何區別
9樓:美綴美
對於聲子,有色散關係可以看出,長波lamda很大,所以k~0,在k~0處,聲學波的頻率w=ck~0,,c為長聲學波的群速,能量很低,而光學波的頻率在此處取到最大,因此具有很高的能量,但是群速在此處~0.
10樓:姚暮養瀚海
光波與聲波最大的差別在於聲波僅是振動的傳播過程,它不具備粒子性;而光具有的某些現象可以以光是一種具有一定能量的粒子來解析。
晶格振動主要研究格波的傳播速度和振動方向,振動頻率的色散關係,為什麼要關
11樓:匿名使用者
當計及次近鄰原子間作用時,晶格振動的頻率升高,三個對稱方向的四支格波都表現出明顯的色散性,沿f-m方向聲學支與光學支間的頻隙減小,由此可見次近鄰原子間作用對
光有頻率麼,光的頻率與什麼有關,光的頻率與波長有什麼關係
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